Глава 2.2
Рассмотрим полевой транзистор со структурой МДП, схема которого приведена на рис. 2.2.1. Координата z направлена вглубь полупроводника, y - вдоль по длине канала и х - по ширине канала; получим вольтамперную характеристику (ВАХ) такого транзистора при следующих предположениях:
Рис. 2.2.1. Схема МДП транзистора.
Ток в канале МДП транзистора, изготовленного на подложке р-типа, обусловлен свободными электронами, концентрация которых n(z). Электрическое поле Еу обусловлено напряжением между истоком и стоком VDS.
![]() |
(2.2.1) |
где q - заряд электрона, - подвижность электронов в канале, V - падение напряжения от истока до точки канала с координатами ( x, y , z ).
Проинтегрируем (2.2.1) по ширине ( x ) и глубине ( z ) канала. Тогда интеграл в левой части (2.2.1) дает нам полный ток канала IDS, а для правой части получим
![]() |
(2.2.2) |
Величина есть полный заряд электронов в канале
на единицу площади
. Тогда
![]() |
(2.2.3) |
Найдем величину заряда электронов Qn . Для этого запишем уравнение электронейтральности для зарядов в МДП транзисторе на единицу площади в виде
![]() |
(2.2.4) |
Согласно (2.2.4) заряд на металлическом электроде Qm уравновешивается суммой зарядов свободных электронов Qn и ионизованных акцепторов QB в полупроводнике и встроенного заряда в окисле QOX.На рис. 2.2.2 приведена схема расположения этих зарядов. Из определения геометрической емкости окисла СOX следует, что полный заряд на металлической обкладке МДП-конденсатора Qm:
![]() |
(2.2.5) |
VOX - падение напряжения на окисном слое, СOX - удельная емкость подзатворного диэлектрика.
Рис. 2.2.2. Расположение зарядов в МДП транзисторе.
Поскольку падение напряжения в окисле равно VOX в полупроводнике равно поверхностному потенциалу , а полное приложенное напряжение к затвору VGS, то
![]() |
(2.2.6) |
где - разность работ выхода металл-полупроводник,
- величина поверхностного потенциала в равновесных условиях, т.е. при напряжении стока VDS = 0.
Из (2.2.4), (2.2.5) и (2.2.6) следует
![]() |
(2.2.7) |
Поскольку в области сильной инверсии при значительном изменении напряжения на затворе VGS величина поверхностного потенциала меняется слабо, будем в дальнейшем считать ее постоянной и равной потенциалу начала области сильной инверсии . Поэтому будем также считать, что заряд акцепторов Qв не зависит от поверхностного потенциала. Введем
При этом .
Из (2.2.7) следует, что
![]() |
(2.2.8) |
Тогда с учётом (2.2.8)
![]() |
(2.2.9) |
Подставляя (2.2.9) в (2.2.3), разделяя переменные и проведя интегрирование вдоль канала при изменении y от 0 до L , а V(y) от 0 до VDS, получаем
![]() |
(2.2.10) |
Уравнение (2.2.10) описывает вольтамперную характеристику полевого транзистора в области плавного канала.
Как следует из уравнения (2.2.9), по мере роста напряжения исток-сток VDS в канале может наступить такой момент, когда произойдет смыкание канала, т.е. заряд электронов в канале в некоторой точке станет равным нулю. Это соответствует условию
![]() |
(2.2.11) |
Поскольку максимальная величина напряжения V(y) реализуется на стоке, то смыкание канала или отсечка произойдет у стока. Напряжение стока VDS, необходимое для смыкания канала, называется напряжением отсечки V*DS. Величина напряжения отсечки определяется соотношением (2.2.11). С ростом напряжения стока VDS точка канала, соответствующая условию отсечки (2.2.11), сдвигается от стока к истоку. В первом приближении при этом на участке плавного канала от истока до точки отсечки падает одинаковое напряжение V*DS=VGS-VT, не зависящее от напряжения исток-сток. Эффективная длина плавного канала L' от истока до точки отсечки слабо отличается от истинной длины канала L и обычно . Это обуславливает в области отсечки в первом приближении ток стока IDS, не зависящий от напряжения стока VDS. Подставив напряжение отсечки V*DS из (2.2.11) в (2.2.10) вместо напряжения стока VDS, получаем для области отсечки выражение для тока стока
![]() |
(2.2.12) |
Соотношение (2.2.12) представляет из себя запись вольтамперной характеристики МДП транзистора в области отсечки. На рис.2.2.3, 2.2.4 приведены характеристики в области плавного канала и в области отсечки. Зависимости тока стока IDS от напряжения на затворе VGS называются обычно переходными характеристиками, а зависимости тока стока IDS от напряжения на стоке VDS - проходными характеристиками транзистора.
Рис. 2.2.3. Зависимость тока стока IDS от напряжения на стоке VDS для МОП ПТ при различных напряжениях на затворе. Пороговое напряжение VT = 0,1 В, Сплошная линия - расчет по (2.2.10) и (2.2.12), точки - экспериментальные результаты.
Рис. 2.2.4. Зависимость тока стока IDS от напряжения на затворе VGS в области плавного канала при VDS = 0,1B - кривая 1; зависимость корня из тока стока от напряжения на затворе в области отсечки - кривая 2.
При значительных величинах напряжения исток-сток и относительно коротких каналах (L = 10 - 20 мкм) в области отсечки наблюдается эффект модуляции длины канала. При этом точка отсечки смещается к истоку, и напряжение отсечки V*DS падает на меньшую длину L' канала. Это вызовет увеличение тока IDS канала. Величина напряжения , падащая на участке
от стока отсечки, будет
![]() |
(2.2.13) |
Поскольку напряжение падает на обратносмещённом p-n+ переходе, его ширина
будет
![]() |
(2.2.14) |
Ток канала равен I0DS, когда напряжение исток-сток равно напряжению отсечки и величина
= 0. Обозначим IDS ток стока при большем напряжении стока
.
Тогда | ![]() |
(2.2.15) |
Следовательно, ВAX МДП-транзистора с учетом модуляция длины канала примет следующий вид
![]() |
(2.2.16) |
Эффект модуляции длины канала оказывает большое влияние, как будет видно из главы 2, на проходные характеристики МДП-транзистора с предельно малыми геометрическими размерами.
Глава 2.1 | Содержание | Глава 2.3 |