Уравнение непрерывности
Движение носителей заряда в полупроводнике в общем
случае обусловлено двумя процессами: диффузией под действием градиента
их концентрации и дрейфом под действием электрического поля. Полный ток
состоит из четырех составляющих:
j=jnE+jnD+jpE+jpD , где
jnE, jpE - дрейфовые,
а jnD, jpD - диффузионные составляющие плотности
тока электронов и дырок.
Поведение неравновесных носителей заряда в
полупроводниках описывается уравнением непрерывности.
ПОСМОТРЕТЬ АНИМАЦИЮ 
Предположим, что в полупроводнике p-типа в направлении
оси х существует градиент концентрации электронов dn/dx >0 и действует
электрическое поле напряженностью Ex.
Выделим в полупроводнике слой толщиной dx, расположенный перпендикулярно
оси х, с площадью поперечного сечения 1 м2. Объем этого слоя равен dx.
Концентрации носителей заряда зависят от двух переменных - координаты х
и времени t. Обозначим концентрацию электронов в слое в момент времени
t через n(x,t), в момент времени (t+dt) - через n(x,t+dt). Изменение числа
электронов в слое за время dt составит
Оно вызывается протекающими в слое процессами генерации
и рекомбинации, а также диффузией и дрейфом носителей заряда. В результате
генерации за время dt в слое объемом dx ионизирующий фактор создает g dx
dt электронов, где g- скорость генерации электронов.
Вследствие рекомбинации в единицу времени в единице
объема полупроводника исчезнет
свободных
электронов. За время dt в объеме dx убыль электронов составит
Наличие градиента концентрации и внешнего поля
в направлении оси х приведет к тому, что поток электронов Jn(x), втекающий
в слой dx, будет не равен потоку jn(x+dx), вытекающему из слоя. Изменение
числа электронов за время dt, вызванное различием этих потоков, описывается
соотношением
Полное изменение числа электронов в слое за время
dt составит
Сократив обе части этого уравнения на dtdx, получим
уравнение непрерывности для избыточных электронов:
Аналогично, для избыточных дырок:
Поток электронов jn выразим через плотность тока:
Jn=-jn/e
(е- заряд электрона).
Плотность дрейфового тока электронов:
Плотность тока, обусловленного диффузией электронов,
пропорциональна градиенту концентрации:
Коэффициент пропорциональности Dn
называется коэффициентом диффузии. Плотность
тока, обусловленного дрейфом и диффузией электронов:
Аналогично, для плотности тока дырок:
знак минус у диффузионной составляющей плотности
тока дырок указывает на то, что направление диффузионного тока противоположно
градиенту их концентрации.
Уравнения непрерывности
получим в виде: