Уравнение непрерывности

     Движение носителей заряда в полупроводнике в общем случае обусловлено двумя процессами: диффузией под действием градиента их концентрации и дрейфом под действием электрического поля. Полный ток состоит из четырех составляющих:
j=jnE+jnD+jpE+jpD , где
jnE, jpE - дрейфовые,
а jnD,  jpD - диффузионные составляющие плотности тока электронов и дырок.

     Поведение неравновесных носителей заряда в полупроводниках описывается уравнением непрерывности.

 

ПОСМОТРЕТЬ АНИМАЦИЮ

     Предположим, что в полупроводнике p-типа в направлении оси х существует градиент концентрации электронов dn/dx >0 и действует электрическое поле напряженностью Ex.
Выделим в полупроводнике слой толщиной dx, расположенный перпендикулярно оси х, с площадью поперечного сечения 1 м2. Объем этого слоя равен dx. Концентрации носителей заряда зависят от двух переменных - координаты х и времени t. Обозначим концентрацию электронов в слое в момент времени t через n(x,t), в момент времени (t+dt) - через n(x,t+dt). Изменение числа электронов в слое за время dt составит
    Оно вызывается протекающими в слое процессами генерации и рекомбинации, а также диффузией и дрейфом носителей заряда. В результате генерации за время dt в слое объемом dx ионизирующий фактор создает g dx dt электронов, где g- скорость генерации электронов.
    Вследствие рекомбинации в единицу времени в единице объема полупроводника исчезнет свободных электронов. За время dt в объеме dx убыль электронов составит
     Наличие градиента концентрации и внешнего поля в направлении оси х приведет к тому, что поток электронов Jn(x), втекающий в слой dx, будет не равен потоку jn(x+dx), вытекающему из слоя. Изменение числа электронов за время dt, вызванное различием этих потоков, описывается соотношением
     Полное изменение числа электронов в слое за время dt составит
     Сократив обе части этого уравнения на dtdx, получим уравнение непрерывности для избыточных электронов:
     Аналогично, для избыточных дырок:
     Поток электронов jn выразим через плотность тока:
Jn=-jn/e
(е- заряд электрона).
     Плотность дрейфового тока электронов:
     Плотность тока, обусловленного диффузией электронов, пропорциональна градиенту концентрации:
     Коэффициент пропорциональности Dn называется коэффициентом диффузии. Плотность тока, обусловленного дрейфом и диффузией электронов:
    Аналогично, для плотности тока дырок:
     знак минус у диффузионной составляющей плотности тока дырок указывает на то, что направление диффузионного тока противоположно градиенту их концентрации.
     Уравнения непрерывности получим в виде: